流体の管内輸送における壁摩擦による損失係数。${\tau }_{\mathrm{w}}$ を壁摩擦応力，$U$ を流れの平均速度，$\rho$ を流体密度とすれば， $${\tau }_{\mathrm{w}}=\left(\frac{\lambda }{8}\right)\rho U^2$$ で定義される係数 $\lambda$ をいう。英米では $f=\lambda /4$ をいうことがある。$A$ を管横断面積，$P$ を管壁の周囲長さ，$\Delta p$ を長さ $L$ 当たりの圧力損失とすれば，等流速では $$PL{\tau }_{\mathrm{w}}=A\Delta p$$ であるから， $$\lambda =\left(\frac{8}{\rho U^2}\right)\left(\frac{\Delta p}{L}\right)r_{\mathrm{h}}$$ である。ここで，$r_{\mathrm{h}}=A/P$ は流体平均深さである。直径 $d$ の円管内の流れでは $r_{\mathrm{h}}=d/4$ であり，$\mu$ を流体粘度とし，レイノルズ数を $Re=\rho Ud/\mu$ で定義すれば，$Re\le 2300$ の層流では $$\lambda =\frac{64}{Re}$$ である。

　乱流では粗さの平均高さ $\epsilon$ が $$\epsilon \le \frac{5\mu }{\rho }\sqrt{\frac{\rho }{{\tau }_{\mathrm{w}}}}$$ の滑らかな管では， $$\frac{1}{\sqrt{\lambda }}=0.86\ln \left(Re\sqrt{\lambda }\right)-0.8$$ の， $$\left(Re\sqrt{\lambda }\right)\left(\frac{\epsilon }{d}\right)>200$$ の完全粗面管では， $$\frac{1}{\sqrt{\lambda }}=-0.86\ln \left(\frac{\epsilon /d}{3.71}\right)$$ の，滑らかな管と完全粗面の遷移域では， $$\frac{1}{\sqrt{\lambda }}=-0.86\ln (\frac{\epsilon /d}{3.71}+\frac{2.51}{Re\sqrt{\lambda }})$$ の実験式がある。非円形管の乱流の $\lambda$ は直径が $4r_{\mathrm{h}}$ の円管として求めることができる。

→　 抵抗係数